\magnification=\magstep1 \documentstyle{amsppt} \baselineskip 13pt \NoBlackBoxes \nopagenumbers \define\R{\bold R} \define\Q{\bold Q} \define\Z{\bold Z} \define\T{\bold T} \define\e{\varepsilon} \def\lan{\langle} \def\ran{\rangle} \def\supp{\text{supp}} \centerline{解析学特別演習II・小テスト解説 (5)} \rightline{2006年12月4日} \rightline{河東泰之(かわひがしやすゆき)} \rightline{数理科学研究科棟323号室(電話 5465-7078)} \rightline{e-mail yasuyuki\@ms.u-tokyo.ac.jp} \rightline{{\tt https://www.ms.u-tokyo.ac.jp/\~{}yasuyuki/}} \bigskip 採点はTeaching Assistantの石谷君です. 平均は33点,最高は80点(1人)でした. 簡単な解説をつけます. \bigskip [1] (40点) $N$ は自然数全体を動くとして, 「$\Q+i\Q$を係数に持つ多項式を$[-N,N]$に制限したもの」 を考えればそのような関数たちは可算個であり, $L^2(\R)$ で稠密 になります. \medskip [2] (30点) $g_n(x)=(n/\sqrt{\pi})e^{-n^2x^2}$ とおきます. $\hat g_n(\xi)=e^{-\xi^2/n^2}$ です.$g_n\in L^1(\R)\cap L^2(\R)$ なので,$f*g_n \in L^1(\R)\cap L^2(\R)$ です. この Fourier 変換は $\hat f \hat g_n$ で,これは $L^2(\R)$ の元になります.$\hat g_n$ の形と,$\hat f\in L^2(\R)$ であることより, $\{\hat f \hat g_n\}$ は $L^2(\R)$ における Cauchy 列である ことがわかり,$\{f*g_n\}$ も $L^2(\R)$ における Cauchy 列 になります.したがって,部分列に移ることにより, $\{f*g_{n_k}\}_k$ はある $L^2$-関数にほとんどいたるところ 各点収束します.一方,$\{f*g_n\}$ は,$f$ に $L^1$-収束 しているので,$\{f*g_{n_k}\}_k$ の部分列が,$f$ にほとんどいたるところ各点収束します.これより, 上の「ある $L^2$-関数」が $f$ にほとんどいたるところ 等しいことになり,$f$ が $L^2$ であることが導かれます. \medskip [3] (30点) $f\in L^1(\R)$, $f\notin L^2(\R)$ で,測度0の集合上で 値を変えても連続にできないものを取れば O.K. です. (2)については,もしも $\hat f\in L^1(\R)$ になったとすると, Fourier 逆変換によって $f$ はある連続関数にほとんどいたる ところ一致することになってしまうからです. (2)については,もしも $\hat f\in L^2(\R)$ になったとすると, 上の問題[2]によって,$f\in L^2(\R)$ になってしまうからです. 具体的にはたとえば,$f(x)=\dfrac{\chi_{(0,1)}(x)}{\sqrt{x}}$ ととれます. \bye